ইলেকট্রনের কেন্দ্রমুখী ত্বরণের রাশিমালা ও মান নির্ণয়: ধরা যাক, একটি কণা $O$ বিন্দুকে কেন্দ্র করে $r$ ব্যাসার্ধের বৃত্তাকার পথে $v$ সমদ্রুতিতে গতিশীল। $A$ বিন্দুতে এর বেগ $\vec{v}_A$ বৃত্তটির ঐ বিন্দুতে অঙ্কিত স্পর্শক বরাবর ক্রিয়া করে। $\Delta t$ সময় পরে কণাটি $B$ বিন্দুতে পৌঁছালো। $B$ বিন্দুতে এর বেগ $\vec{v}_B$ বৃত্তটির ঐ বিন্দুতে অঙ্কিত স্পর্শক বরাবর ক্রিয়া করবে। এ সময়ে এর কৌণিক সরণ $\Delta \theta$ হলে, $\vec{v}_A$ ও $\vec{v}_B$ এর মধ্যবর্তী কোণ হবে $\Delta \theta$। সুষম বৃত্তাকার গতির ক্ষেত্রে, $|\vec{v}_A| = |\vec{v}_B| = v$। বেগের পরিবর্তন $\Delta \vec{v} = \vec{v}_B - \vec{v}_A$। সময়ের ক্ষুদ্র ব্যবধানের জন্য $\Delta \theta$ খুব ছোট, তাই $\Delta \vec{v}$ এর অভিমুখ বৃত্তের কেন্দ্র বরাবর ক্রিয়া করে। $\Delta \theta$ খুব ছোট হওয়ায়, জ্যা $QR$ কে বৃত্তের চাপ ধরা যায়। সুতরাং, $$ \begin{aligned} \Delta \theta &= \frac{|\Delta \vec{v}|}{v} \\ \Rightarrow |\Delta \vec{v}| &= v \Delta \theta \end{aligned} $$ কেন্দ্রমুখী ত্বরণ $a_c$ হলে, $$ \begin{aligned} a_c &= \lim_{\Delta t \to 0} \frac{|\Delta \vec{v}|}{\Delta t} \\ &= \lim_{\Delta t \to 0} \frac{v \Delta \theta}{\Delta t} \\ &= v \frac{d\theta}{dt} \\ &= v \omega \end{aligned} $$ যেহেতু $v = \omega r$, তাই $\omega = \frac{v}{r}$। সুতরাং, $$ \begin{aligned} a_c &= v \left( \frac{v}{r} \right) \\ &= \frac{v^2}{r} \end{aligned} $$ উদ্দীপক অনুসারে, ব্যাসার্ধ, $r = 5.2 \times 10^{-11} \text{ m}$ দ্রুতি, $v = 2.18 \times 10^6 \text{ ms}^{-1}$ কেন্দ্রমুখী ত্বরণ, $$ \begin{aligned} a_c &= \frac{v^2}{r} \\ &= \frac{(2.18 \times 10^6)^2}{5.2 \times 10^{-11}} \\ &= \frac{4.7524 \times 10^{12}}{5.2 \times 10^{-11}} \\ &= 9.139 \times 10^{22} \text{ ms}^{-2} \end{aligned} $$ অতএব, ইলেকট্রনের কেন্দ্রমুখী ত্বরণের মান $9.139 \times 10^{22} \text{ ms}^{-2}$।